&esp;&esp;“在临界温度以下，电子配对形成pperpair，并且凝聚到bcs基态——到这一步步骤为止，bcs理论依旧是成立的。”

&esp;&esp;“然后接下来我的思路是……”

&esp;&esp;说到这里。

&esp;&esp;徐云刻意顿了顿：

&esp;&esp;“对超导体的能隙函数做费米面结构近似。”

（见449章，又是一个跨越了400章的伏笔）

&esp;&esp;早先提及过。

&esp;&esp;所谓费米面，指的其实是动量空间的等能面。

&esp;&esp;费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中，后来便扩展到了电子模型，近些年常见于固体材料范畴。

&esp;&esp;它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动，电子对应λ＝h／p，所以在导体中形成驻波。

&esp;&esp;接着根据波矢量的定义，就可以确定单个电子所处驻波的波矢量值。

&esp;&esp;哒哒哒……

&esp;&esp;徐云拿着粉笔飞快在黑板上写下一行行算式，台下几位大佬则肉眼可见的变得有些凝重了起来。

&esp;&esp;徐云在这部分的思路很灵性，一般来说在凝聚到bcs基态之后，剩下的就是宏观量子态的讨论了。

&esp;&esp;也就是大量电子相位杂乱无序分布的波函数由于自发对称破缺，形成了一个确定相位的波函数。

&esp;&esp;好比是榴莲。

&esp;&esp;在大多数人常规的认知里，榴莲这玩意儿的食用流程就是开壳后生吃。

&esp;&esp;但徐云此时的做法却是另辟蹊径，选择了烤榴莲。

&esp;&esp;而且很有意思的是……

&esp;&esp;烤着烤着薛其坤忽然发现，这种做法他喵的似乎还挺好吃的？

&esp;&esp;“已知允许幂级数中的变量x取复数值时，幂级数收敛的值在复平面上形成一个二维区域……”

&esp;&esp;“然后利用高斯函数的fourier变换f{e－a2t2}（k）＝πae－π2k2／a2，以及poisn求和公式可以得到……”

&esp;&esp;“考虑积分g（s）＝12πi∮γzs－1e－z－1dz，其中围道应该是lik→∞gk（s）＝g（s）……”

&esp;&esp;徐云将自己此前的推导过程飞快的写到了黑板上，薛其坤等人的眼睛也是越来越亮。

&esp;&esp;高温超导研究在实验上的困境之一就是强关联电子效应，即电子－电子之间的相互作用不能简单忽略或近似考虑，磁性和电性相互作用同等重要。

&esp;&esp;例如常规超导体的能隙函数一般是各向同性的s波，但是到了铜氧化物超导体就是各向异性的d波，铁基超导的能隙函数则是s±波为主。

&esp;&esp;不过徐云搞出这样一手之后，至少在数学角度上这个争议可以杂糅到一起了。

&esp;&esp;徐云的变换改变了各个格点上占据态相对于空态的相位，即cj→ucjuf＝e－iθjcj。

&esp;&esp;在一次量子化的表象下，这相当于改变了单粒子局域波函数的相位。

&esp;&esp;换而言之。

&esp;&esp;变换后的模型具有张量积的结构，不能混合不同格点的态空间，并且不会混合占据态和空态。

&esp;&esp;这样一来，就只剩下了有数的幺正变换可供考虑。

&esp;&esp;在jordan－wigner变换所联系的自旋视角下，符合条件的也就那么两三个环路而已……

&esp;&esp;这是一个全新的配对机制，而且还不是局域配对那么简单……